Rutenato di stronzio
Il rutenato di stronzio è un ossido di stronzio e rutenio con formula chimica Sr2RuO4. È stato il primo superconduttore di perovskite segnalato che non contenente rame[1][2]. Il rutenato di stronzio è strutturalmente molto simile ai superconduttori cuprati ad alta temperatura[3], e, in particolare, è quasi identico al superconduttore drogato con lantanio (La, Sr)2CuO4[4]. Tuttavia, il punto critico per la transizione di fase superconduttrice è 0,93 K (circa 1,5 K per il miglior campione), che è molto inferiore al valore corrispondente per i cuprati[1].
| Rutenato di stronzio | |
|---|---|
 | |
| Caratteristiche generali | |
| Formula bruta o molecolare | Sr2RuO4 |
| SMILES | [Sr+2].[Sr+2].[O-][Ru+4]([O-])([O-])[O-] |
| Indicazioni di sicurezza | |
La struttura della perovskite può essere dedotta in base alle misurazioni della diffrazione dei raggi X della polvere; le costanti di reticolo sono e [5]. Il rutenato di stronzio si comporta come un liquido di Fermi convenzionale a temperature inferiori a 25 K[2].
Superconduttività
modificaLa superconduttività nel rutenato di stronzio è stata osservata per la prima volta da Yoshiteru Maeno e dal suo gruppo nel 1994 quando stavano cercando superconduttori ad alta temperatura con strutture simili ai cuprati. A differenza dei cuprati, il rutenato di stronzio mostra superconduttività anche in assenza di drogaggio[3]. È stato dimostrato[6] che il parametro dell'ordine dei superconduttori nel rutenato di stronzio mostra segni di rottura della simmetria di inversione temporale e, quindi, può essere classificato come un superconduttore non convenzionale.
Si ritiene che il rutenato di stronzio sia un sistema abbastanza bidimensionale, con la superconduttività che si verifica principalmente sul piano Ru-O. La struttura elettronica del rutenato di stronzio è caratterizzata da tre bande derivate dagli orbitali del Ru, ovvero le bande e , di cui la prima è simile a un buco mentre le altre due sono simili a un elettrone. Tra questi, la banda deriva principalmente dall'orbitale , mentre le bande e emergono dall'ibridazione degli orbitali e . A causa della bidimensionalità del rutenato di stronzio, la sua superficie di Fermi è costituita da tre fogli quasi bidimensionali con poca dispersione lungo l'asse cristallino e il composto risultante è quasi magnetico[7].
Le prime proposte hanno suggerito che la superconduttività è dominante nella banda . In particolare, il parametro dell'ordine dell'onda chirale nello spazio della quantità di moto mostra un avvolgimento di fase k-dipendente che è caratteristico della rottura della simmetria con inversione temporale. Si prevede che questo peculiare ordine di superconduttore a banda singola dia luogo a un'apprezzabile supercorrente spontanea ai margini del campione. Un tale effetto è strettamente associato alla topologia dell'Hamiltoniana che descrive il rutenato di stronzio nello stato superconduttore, che è caratterizzato da un numero Chern diverso da zero. Tuttavia, le sonde a scansione finora non sono riuscite a rilevare i campi di rottura della simmetria di inversione temporale previsti generati dalla supercorrente, poiché fuori di ordini di grandezza[8]. Ciò ha portato alcuni a ipotizzare che la superconduttività derivi invece prevalentemente dalle bande e [9]. Un tale superconduttore a due bande, sebbene abbia un avvolgimento di fase k-dipendente nei suoi parametri di ordine sulle due bande rilevanti, è topologicamente banale con le due bande che presentano numeri Chern opposti. Pertanto, potrebbe eventualmente dare una supercorrente molto ridotta se non completamente annullata sul bordo. Tuttavia, questo ragionamento è stato successivamente ritenuto non del tutto corretto: l'entità della corrente di bordo non è direttamente correlata alla proprietà topologica dello stato chirale[10] In particolare, sebbene ci si aspetti che la topologia non banale dia origine a stati di bordo chirali protetti, a causa dell'interruzione della simmetria la corrente di bordo non è una quantità protetta. In effetti, è stato dimostrato che la corrente di bordo svanisce in modo identico per qualsiasi stato di accoppiamento chirale con un momento angolare più elevato che presenta numeri Chern ancora più grandi[11][12].
La temperatura critica sembra aumentare sotto la compressione uniassiale[13] che spinge la singolarità di van Hove dell'orbitale attraverso il livello di Fermi[14].
Nell'agosto 2021 sono state riportate prove per lo stato di singoletto dell'onda come nei cuprati e nei superconduttori convenzionali, invece del presunto stato di tripletto dell'onda più non convenzionale[15][16].
Note
modifica- ^ a b (EN) Maeno Yoshiteru e H. Hashimoto, Superconductivity in a layered perovskite without copper, in Nature, vol. 372, n. 6506, 1994, pp. 532–534, DOI:10.1038/372532a0.
- ^ a b (EN) Brian Yanoff, Temperature dependence of the penetration depth in the unconventional superconductor Sr2RuO4 (PDF), University of Illinois at Urbana-Champaign, 2000. URL consultato il 20 marzo 2022 (archiviato dall'url originale il 16 settembre 2012).
- ^ a b (EN) Rachel Wooten, Strontium Ruthenate, su docs.google.com, University of Tennessee-Knoxville. URL consultato il 16 aprile 2012.
- ^ (EN) Maeno Yoshiteru, Maurice Rice e Manfred Sigrist, The intriguing superconductivity of Strontium Ruthenate (PDF), in Physics Today, vol. 54, n. 1, 2001, p. 42, DOI:10.1063/1.1349611. URL consultato il 16 aprile 2012.
- ^ (EN) F. Lichtenberg, A. Catana, J. Mannhart e D.G. Schlom, Sr2RuO4: A metallic substrate for the epitaxial growth of YBa2Cu3O7−δ, in Applied Physics Letters, vol. 60, n. 9, AIP Publishing, 2 marzo 1992, pp. 1138–1140, DOI:10.1063/1.106432, ISSN 0003-6951.
- ^ (EN) Kapitulnik Aharon, Jing Xia, Elizabeth Schemm e Alexander Palevski, Polar Kerr effect as probe for time-reversal symmetry breaking in unconventional superconductors, in New Journal of Physics, vol. 11, n. 5, maggio 2009, p. 055060, DOI:10.1088/1367-2630/11/5/055060.
- ^ (EN) I.I. Mazin e David J. Singh, Ferromagnetic Spin Fluctuation Induced Superconductivity in Sr2RuO4, in Physical Review Letters, vol. 79, n. 4, American Physical Society (APS), 28 luglio 1997, pp. 733–736, DOI:10.1103/physrevlett.79.733, ISSN 0031-9007.
- ^ (EN) Clifford W. Hicks, Limits on superconductivity-related magnetization in Sr2RuO4 and PrOs4Sb12 from scanning SQUID microscopy, in Physical Review B, vol. 81, n. 21, 2010, p. 214501, DOI:10.1103/PhysRevB.81.214501.
- ^ (EN) S. Raghu, Aharon Marini, Steve Pankratov e Angel Rubio, Hidden Quasi-One-Dimensional Superconductivity in Sr2RuO4, in Physical Review Letters, vol. 105, n. 13, 2010, p. 136401, DOI:10.1103/PhysRevLett.105.026401, PMID 20867720.
- ^ (EN) Wen Huang, Samuel Lederer, Edward Taylor e Catherine Kallin, Nontopological nature of the edge current in a chiralp-wave superconductor, in Physical Review B, vol. 91, n. 9, 12 marzo 2015, p. 094507, DOI:10.1103/physrevb.91.094507, ISSN 1098-0121.
- ^ (EN) Wen Huang, Edward Taylor e Catherine Kallin, Vanishing edge currents in non-p-wave topological chiral superconductors, in Physical Review B, vol. 90, n. 22, 19 dicembre 2014, p. 224519, DOI:10.1103/physrevb.90.224519, ISSN 1098-0121.
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