Matrici di Gell-Mann

Le matrici di Gell-Mann, così chiamate in onore del premio Nobel statunitense per la fisica Murray Gell-Mann, sono un insieme di matrici 3×3 complesse hermitiane. Sono i generatori infinitesimali di SU(3).

In concreto, le matrici possono essere scritte come:

\lambda _{1}:={\begin{pmatrix}0&1&0\\1&0&0\\0&0&0\end{pmatrix}}~,\quad \lambda _{2}:={\begin{pmatrix}0&-i&0\\i&0&0\\0&0&0\end{pmatrix}}~,\quad \lambda _{3}:={\begin{pmatrix}1&0&0\\0&-1&0\\0&0&0\end{pmatrix}}~,\quad \lambda _{4}:={\begin{pmatrix}0&0&1\\0&0&0\\1&0&0\end{pmatrix}}~,

\lambda _{5}:={\begin{pmatrix}0&0&-i\\0&0&0\\i&0&0\end{pmatrix}}~,\quad \lambda _{6}:={\begin{pmatrix}0&0&0\\0&0&1\\0&1&0\end{pmatrix}}~,\quad \lambda _{7}:={\begin{pmatrix}0&0&0\\0&0&-i\\0&i&0\end{pmatrix}}~,\quad \lambda _{8}:={\frac {1}{\sqrt {3}}}{\begin{pmatrix}1&0&0\\0&1&0\\0&0&-2\end{pmatrix}}~.

Simili alle matrici di Pauli, ovvero quelle costituenti i generatori di SU(2), le matrici di Gell-Mann sono a traccia nulla ed hermitiane. Nella fisica delle particelle elementari esse descrivono il cambiamento di colore, così come le matrici di Pauli descrivono spin e isospin.

Come le matrici di Pauli, le matrici di Gell-Mann soddisfano alcune importanti relazioni di commutazione. Queste sono:

[\lambda _{i},\lambda _{j}]=i{\mathcal {K}}_{ijk}\lambda _{k}

dove gli elementi del tensore K di rango 3 sono

{\mathcal {K}}_{123}=2;\;{\mathcal {K}}_{147}=1;\;{\mathcal {K}}_{156}=-1;\;{\mathcal {K}}_{246}=1;\;{\mathcal {K}}_{257}=1;

{\mathcal {K}}_{345}=1;\;{\mathcal {K}}_{367}=-1;\;{\mathcal {K}}_{458}={\sqrt {3}};\;{\mathcal {K}}_{678}={\sqrt {3}}~.

e tutti gli elementi le cui terne di indici non sono permutazioni delle terne precedenti sono uguali a zero. Sommando le componenti di K sul terzo indice si ottiene una matrice totalmente antisimmetrica.

Bibliografia

(EN) Andrey Grozin, Heavy quark effective theory, Berlino, Springer, 2004, ISBN 35-40-20692-2.

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